До теорій дослідів Майкельсона і Троутона-Нобля, Детальна інформація

(12.ІІІ, ІV)

(6, 327(, як у досліді Фізо, наприклад. Для пояснення досліду Майкельсона вона не придатна.

при рухах в обох напрямах. При цьому:



назвемо першими кутовими інваріантами досліду Майкельсона. Доведемо, що вони існують і теоретично.

при використанні перетворень Лоренца має вигляд:



відносні швидкості дорівнюють:

(13.ІV)

Знаходимо перші кутові інваріанти:

(14.ІV)

Теоретичні результати (14) узгоджуються з дослідними.

Маємо:

(15.ІІІ)

.

У такому наближенні побудована, зокрема, класична теорія Доплера (2(.

де

(16.І)

одночленні ірраціональні вирази, які для знаходження кутових інваріантів цього досліду незручні.

Другими інваріантами досліду Майкельсона можна назвати співвідношення оберненої пропорційності між відносними величинами, за допомогою яких цей дослід описується. Тут його другі інваріанти не вивчаються.

§2. Сферична симетричність потенціалу точкового

заряду, який рухається без прискорення

У відповідності з результатом досліду Троутона-Нобля доведемо, що теоретичні передбачення явища сплющення поля рухомого заряду є помилковими.

поля рухомого заряду задовольняє рівняння Даламбера:

(17)

Розв’язок цього рівняння можна записати у вигляді:

(18)





дорівнює: